Спиннинг сломался в месте соединения: Сломался спиннинг? Чинить или не чинить? Как уберечь спиннинг от поломки.

Сломался спиннинг чинить или не чинить? | Удачная рыбалка

Каждый уважающий себя рыбак имеет в своем арсенале спиннинг, а чаще не один, а несколько. Но бывают моменты, когда он может сломаться и причиной тому может стать слабое качество, просто неосторожность (можно просто не заметить его на земле и наступить), брак, дешевизна удила. При ударе могут появиться трещины и привести в дальнейшем к серьезным последствиям, или же если применять тяжелые приманки, то спиннинг может сложиться и сломаться.

Есть два вида спиннингов:

Телескопический, складывается как телескоп в небольшую полоску за счет пустоты внутри.

Коленный, более надежный и удобный спиннинг. Удилище состоит из отдельных частей, соединенных между собой трубками.

Легче поддается ремонту телескопический вид спиннингов.

Может сломаться не сам спиннинг, а его отдельная часть, катушка. Их тоже есть несколько разновидностей:

– самая простая –инерционная, в ней нет никаких вспомогательных механизмов;

– безынерционная катушка, профессиональная, имеет механизм, который оставляет шпулю на месте при забрасывании приманки и разматывается только леска;

– усиленная катушка – сочетает в себе качества предыдущих двух и подходит не каждому, так как нужно научиться ей пользоваться, чтобы не сломать и не повредить.

Если же спиннинг сломался, то необходимо разобраться и понять подлежит ли он ремонту и сколько он будет стоить. Не стоит ремонтировать спиннинг, если:

Цена старого удилища стоит меньше или идентична покупке нового спиннинга, либо если покупать уже пользованный.

Если поломка достаточно серьезна и требует немалых затрат (иногда она себя не оправдывает).

Запомните, после первой поломки любая вещь как раньше больше работать не будет, есть риск постоянных ремонтов.

Если вы не знаете, как его отремонтировать, то лучше отдать специалисту, ведь неправильным ремонтом можно просто испортить удило и затем выбросить.

Вот список поломок, которые не сложно починить даже начинающему рыболову:

Если ломается вершинка удилища, то ее можно зачистить и приклеить назад, укрепив внутри стержнем.

При поломке колец и тюльпана (это самый верх удилища, верхнее кольцо), нагреть места соединения и снять сломанные, заменив их на новые, для закрепления можно промазать клеем.

Если сломать колено удила (это фактически середина), то в идеале лучше купить новое, но если нет возможности, то можно и самим починить. Необходимо найти стержень, чтобы он внутри скрепил два конца, залить специальным клеем и укрепить капроновой нитью в виде намотки.

Рукоятки зачастую делают из короба и при первых ее неполадках (трещины, неровности, расслоение) стоит обратить внимание и заняться ремонтом, пока рукоять полностью не раскрошилась. Возьмите несколько пробок от вина или шампанского, разотрите их в крошку, смешайте с водоотталкивающим клеем и нанести на изъяны. После высыхания, нужно обработать наждачной бумагой, чтобы чтобы убрать все неровности и придать первоначальную гладкость.

Для проекта важна ваша благодарность в виде лайков, подписок на канал Дзен, на наш Сайт, в VK, в Одноклассниках, в Телеграмме, на Youtube. Заранее спасибо!

Ремонт спиннинга – Охота и рыбалка – 15 октября – 43642338925

Ремонт снастей или

“Спасение утопающих – дело рук самих утопающих” (Ильф и Петров)

   Кто из нас не сталкивался с проблемой  ремонта спиннингов, верой и правдой служивших владельцу и волей обстоятельств были сломаны и ожидали своей очереди очутиться на свалке. Подобная ситуация возникла и у меня, но в силу своей привязанности к подаренному спиннингу, я всё-таки решил его реанимировать. Конечно если ваш спиннинг из дорогих моделей, то лучше доверить это специалисту. Благо хорошего умельца (мастера-травматолога по снастям) можно найти практически в любом городе, который за умеренную плату отремонтирует ваш спиннинг. Да, кстати, если у вас есть такие способности, то вы можете оставить информацию о себе в конце статьи (добавить коментарий).

     Один из вариантов реанимации снасти в домашних условиях, что называется на коленке. Понадобиться сломанный спиннинг, двухкомпозитный клей, вставка или накладка ( колено от старой пикерной удочки или ремкомплектовские кончики – есть в свободной продаже), крепкая нитка. Длина втсавки 10-15 см. Края удилища необходимо выровнять, по возможности удалив повреждённый участок.

 

     Вставка или накладка подгоняется так чтобы посадка была плотной, без люфта.

Клей разводиться в соотношении 1/10 (отвердитель/смола). Детали соединения обильно смазываются эпоксидкой и производиться сборка. излишки клея удаляются ветошью. Тут же нужно отцентровать только что собранную конструкцию.

     Следующий шаг необходимо укрепить место стыка. Ниткой плотно, виток к витку, обматываем в месте соединения и пропитываем клеем. осталось подождать до полного высыхания. Обработайте место стыка мелкой наждачкой и покройте водостойким лаком подходящего цвета. Ваш любимый спиннинг снова в строю!

Ремонт спиннинга своими силами. часть-2

Но всё же иногда случается, что отремонтированный спиннинг вновь “гибнет” в неравной схватке с трофеем. Так произошло и с моим спиннингом, который ремонтировался посредством вставки в полость бланка удилища. Теперь же извлечь вставку не представляется возможным, значит используем накладку подходящего диаметра. Напомню, соединяемые детали должны плотно подходить друг к другу.

Длина накладки, по совету посетителей нашего сайта (отдельное им спасибо)  около 4-х диаметров соединяемых частей спиннинга. Непременно место соединения необходимо зачистить мелкой наждачкой и обезжирить. Разводим композитный клей в рекомендуемых производителем пропорциях, иначе если переусердствовать с отвердителем клей после высыхания станет более хрупким, нежели эластичным.

Как следствие – недолговечность такого ремонта. Ещё одна немаловажная деталь – подобные эксперименты проводите только на недорогих спиннингах, которые не жалко испортить. Достойные же удилища доверяйте исключительно мастерам своего дела, хотя это порой не дёшево.

Уход за спиннингом – Все о спиннинге

Современные спиннинговые удилища из углепластика достаточно прочны и при правильном обращении они могут прослужить долго. Бывает обидно, когда в общем-то достаточно недешевое спинннинговое удилище выходит из строя, да ещё в самый неподходящий момент, – когда вы уже приехали на рыбалку.
Причин выхода удилища из строя очень много, но в большинстве случаев удилище спиннинга выходит из-за небрежного, неаккуратного обращения с ним. Поторопился при вываживании рыбы, неаккуратно положил спиннинг при транспортировке, а потом случайно наступил на него или просто уронил на него какой-то тяжелый предмет, стукнул удилищем о борт лодки, резко дернул при зацепе….

      Поэтому главное правило при обращении со спиннингом — это бережное к нему отношение. Для транспорировки удилища обычно применяется либо тубус, либо чехол, которые предохраняют его от поломки в случае ударов. Ведь, как правило, дороги к нашим водоемам далеко не гладкие, пробираться к ним приходится по бездорожью, по ямам и ухабам.
Даже и в тубусе спиннинг желательно положить так, чтобы во время движения к месту рыбалки, а, особенно, на обратном пути (чаще всего именно при возвращении с рыбалки, когда вещи на берегу укладываются не так аккуратно, как при сборах на рыбалку) он не мог быть придавлен какими-то вещами из многочисленного рыбацкого скарба.
     Разобранное спиннинговое удилище нужно закрепить в тубусе или в чехле так, чтобы его части не соприкасались друг с другом. Иначе даже при ударе вершинки с рукояткой спиннинга возможно появление вмятин и трещин на бланке или повреждение пропускных колец. Больше всего подвержены «травмам» места соединения у штекерного спиннинга, особенно та часть, в которую вставляется его вершинка. Стенка бланка удилища очень тонкая и, если где-то в середине удилища небольшие удары она может выдержать, то на конце она может легко треснуть.
     Исправить, качественно починить поврежденный бланк будет уже невозможно. Все попытки как-то склеить, состыковать половинки бланка с помощью вставок приведут к нарушению балансировки спиннинга и ухудшению его свойств.

 Хорошее решение для защиты этого уязвимого места бланка  спиннинга – это надевание на него при транспортировке небольшого резинового или пластикового чехла. Его можно легко сделать из обрезка оплетки электрического шнура,  кабеля подходящего диаметра или просто колпачок от авторучки или фломастера (см. снимок). В таком защитном чехле кончик бланка в месте стыковки будет в полной безопасности.
У телескопического спиннинга мест сочленения несколько и все они требуют особого внимания. Попадание туда грязи, влаги с песком может привести к появлению царапин на поверхностях и заеданию при сборке удилища после ловли. Здесь уж никак не следует торопиться, а надо аккуратно попытаться  устранить причину – промыть чистой водой (желательно с мылом) и протереть места соединения колен спиннинга.
  Сломать спиннинг можно и во время ловли, если не соблюдать определенных правил.
На каждом  удилище  имеется  надпись, характеризующая его возможности. Речь идет о тесте спиннинга. Не следует пренебрегать рекомендациями  производителя спиннинга, т.е. применять приманки большие по весу, чем это указано на его бланке. В крайнем случае это превышение может быть совсем незначительным, да и в  этом случае заброс тяжелой приманки должен производиться осторожно,  с плавным замахом и посылом приманки в точку заброса.
 Еще одна причина, часто приводящая к поломке удилища – это попытка освободить зацепившуюся приманку с помощью резких рывков спиннингом. Понятно, что любой зацеп – это неприятность, но надо спокойно к этому относиться, а не дергать беспорядочно удилищем, стремясь продрать приманку через траву или коряги. Конечно, возможно, что это и удастся сделать частыми подергиваниями, но не следует этого делать слишком резко. Не рассчитан бланк удилища на такие нагрузки.
   При вываживании рыбы нужно быть также очень внимательным к состоянию удилища, Нельзя перегружать его, таща рыбу “напролом” и, особенно, поднимать её на удилище из воды, если она достаточно крупная.  Очень важно правильно отрегулировать тормоз катушки, чтобы снять часть нагрузок с удилища.
  Нередко удилище ломается при  ударе крупной металлической приманки (например, тяжелой  колеблющейся блесны) по его вершинке. Это может произойти и при  неосторожном  замахе для заброса, и в случае, когда во время заброса не была открыта дужка лесоукладывателя, и при неудачном вываживании, когда рыба сходит с крючка совсем рядом и приманка  резко “вылетает” из воды и попадает  по удилищу.
  Рукоятки спиннинга чаще всего изготовлены из пробки или неопрена. Материалы это прочные, легкие, но пористые, поэтому сильно пачкаются рыбьей слизью, попадающей с рук рыболова. Желательно время от времени промывать их теплой водой с мылом.
Ухода требуют пропускные  кольца  и тюльпанчик спиннинга. Нередко из строя выходит тюльпанчик, и тоже по причине неосторожного обращения со спиннингом. При подматывании лески на катушку надо быть очень внимательным, чтобы резко не ударить приманкой или заводным кольцом, карабинчиком, стоящими перед приманкой, по  внутреннему колечку тюльпанчика. Несмотря на то, что эта вставка обычно сделана из очень прочных материалов, она может расколоться, или просто выпасть из металлической оправы.
    В этом случае лучше всего заменить тюльпан полностью, подобрав подходящий по размеру в рыболовном магазине.  Нельзя допускать, чтобы нарушалось лаковое покрытие мест установки колец на бланк  и разлохматились нитки, которыми  они примотаны. Лучше время от времени  проверять состояние колец и при необходимости наносить тонкий слой лака на эти места.
А что делать, если спиннинг сломался прямо на рыбалке и запасного с собой нет?  В некоторых случаях, когда поломка не слишком серьезная (удилище не переломлено пополам), можно попытаться с помощью подручных материалов хоть немного отремонтировать его и не возвращаться домой, как говорят, “не солоно хлебавши”.
     Конечно, на рыбалке этих самых подручных материалов-то бывает не слишком много, но почти наверняка у каждого рыболова есть с собой нож; в автомобильной аптечке найдется медицинский пластырь, а в ящике с инструментами – изолента, какой-то крепежный материал – болты, проволока. Кое-что можно найти для мелкого ремонта и прямо на месте рыбалки, конечно, если рыбачить приехали не за тридевять земель в какую-нибудь глушь, куда не ступала нога человека.   Ну, туда-то обычно с одним спиннингом никто и не отправляется…
   При поломке кончика удилища спиннинга можно попытаться просто примотать обломок к бланку, приложив его к бланку с небольшим перекрытием. Лучше всего это сделать с помощью плетеного шнура. Если обломился совсем маленький кончик вместе с тюльпанчиком и приставить его к удилищу не возможности, то лучше поступить по-другому – из проволоки согнуть какое-то подобие тюльпана с длинными концами и примотать его  шнуром или изолентой на вершинку, предварительно выровняв её ножом. В  случае слома, когда до первого с конца пропускного колечка осталось всего несколько сантиметров можно обрезать бланк прямо возле этого кольца, которое теперь станет служить тюльпанчиком.
  Если же удилище переломлено надвое, где-то  ближе к середине, то и тут не стоит отчаиваться.   Ножом можно выровнять края с обеих сторон в местах слома, срезать ветку с какого-нибудь куста или дерева, обстругать её, подогнать по размеру, сделать вставку в трубки бланка и  плотно обмотать место стыка половинок плетеным шнуром. Ясно, что таким спиннингом рыбачить не слишком удобно, да и надежность его невелика, но  поездка на рыбалку может оказаться не напрасной.  А дома можно заняться настоящим ремонтом спиннинга – купить вместо сломанной вершинки новую, заменить сломанные кольца или отнести для ремонта специалистам в сервисный центр.
  Если спиннинг ремонту не подлежит,  то придется  заменить удилище  на новое,  но  и старое не стоит выбрасывать. Лучше оставить его  “на память”,  – вдруг пригодится какую-то часть от него использовать при ремонте в будущем…

Нарушение симметрии спиновых подрешеток в антиферромагнетике путем межфазной адаптации в переходе L10-MnPt/NaCl/Fe: Письма по прикладной физике: Том 119, № 17

Обнаружение состояний намагниченности антиферромагнетиков является предварительным условием для чтения биты (0 и 1) для магнитной записи. Эффект магнитосопротивления использовался для обнаружения состояний намагниченности в коммерческих ферромагнитных устройствах спинтроники. Однако чтение состояний намагниченности антиферромагнетиков чрезвычайно затруднено из-за отсутствия суммарного магнитного момента в антиферромагнитных материалах.Здесь для создания эффекта туннельного магнитосопротивления в антиферромагнитном устройстве с скомпенсированной поверхностью был предложен метод межслоевой селекции и межфазной адаптации для нарушения симметрии спин-подрешеток в антиферромагнетиках. Структура упаковки устройства: L 1 0 -MnPt/NaCl/Fe. В качестве антиферромагнитного электрода использовали антиферромагнетик С-типа L 1 0 -MnPt, другим электродом служило Fe. NaCl был выбран в качестве барьерного слоя для нарушения симметрии спиновых подрешеток в L 1 0 -MnPt с учетом постоянных решетки различных материалов.Подтверждено, что устройство с выводом Mn демонстрирует симметрию C 4v , в которой нарушена спин-подрешеточная симметрия L 1 0 -MnPt. В результате коэффициент туннельного магнитосопротивления настоящего устройства может достигать 200 %, что намного больше, чем сообщаемые отношения как анизотропного магнитосопротивления, так и эффекта спинового магнитосопротивления Холла в антиферромагнитных устройствах, что показывает большой потенциал применения для чтения состояния намагниченности антиферромагнитных устройств.Спин-зависимый транспортный механизм настоящего устройства был подробно проанализирован с помощью пропускания с разрешением k Á и локальной плотности состояний. Это исследование могло бы способствовать развитию антиферромагнитной спинтроники.

Эта работа была поддержана Национальным фондом естественных наук Китая (№ 51971057), Ляонинской программой возрождения талантов (№ XLYC2002075) и исследовательскими фондами Центрального университета (№ N2002023 и N2102012).

Взаимодействие доли заполнения и когерентности в нарушенной симметрии p-n перехода графена

  • 1.

    Недер И. , Хейблум М., Левинсон Ю., Махалу Д. и Уманский В. Неожиданное поведение в электронный интерферометр. Физ. Преподобный Летт. 96 , 016804 (2006).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 2.

    Недер, И. и др. Интерференция между двумя неразличимыми электронами от независимых источников. Природа 448 , 333–337 (2007).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 3.

    Лоу, К. Т., Фельдман, Д. и Гефен, Ю. Электронный интерферометр Маха-Цендера как инструмент для исследования дробной статистики. Физ. Ред. B 74 , 045319 (2006 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 4.

    Фельдман Д., Китаев А.Обнаружение неабелевой статистики с помощью электронного интерферометра Маха-Цендера. Физ. Преподобный Летт. 97 , 186803 (2006).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 5.

    Штерн А. Неабелевы состояния вещества. Природа 464 , 187–193 (2010).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 6.

    Чжан Ю., Тан Ю.-В., Стормер Х.Л. и Ким П. Экспериментальное наблюдение квантового эффекта Холла и фазы Берри в графене. Природа 438 , 201–204 (2005).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 7.

    Нето А.С., Гвинея Ф., Перес Н.М., Новоселов К.С. и Гейм А.К. Электронные свойства графена. Ред. Мод. физ. 81 , 109 (2009).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 8.

    Абанин Д. А., Ли П. А., Левитов Л. С. Краевые состояния со спиновой фильтрацией и квантовый эффект Холла в графене. Физ. Преподобный Летт. 96 , 176803 (2006).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 9.

    Özyilmaz, B. et al. Электронный транспорт и квантовый эффект Холла в биполярных p-n-p-переходах графена. Физ. Преподобный Летт. 99 , 166804 (2007 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 10.

    Уильямс, Дж., ДиКарло, Л. и Маркус, К. Квантовый эффект Холла в управляемом затвором p-n переходе графена. Наука 317 , 638–641 (2007).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 11.

    Милованович, С., Рамезани Масир, М. и Питерс, Ф. Взаимодействие между змеиными и квантовыми краевыми состояниями в графеновом холле с p-n-переходом. Заяв. физ. лат. 105 , 123507 (2014).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 12.

    Rickhaus, P. et al. Змеиные траектории в сверхчистых графеновых p-n-переходах. Нац. коммун. 6 , 1–6 (2015).

    Артикул

    Google Scholar

  • 13.

    Тайчатанапат, Т. и др. Осцилляции проводимости, вызванные состояниями баллистической змеи в графеновом гетеропереходе. Нац. коммун. 6 , 1–6 (2015).

    Артикул

    Google Scholar

  • 14.

    Климов Н.Н. Транспорт краевых состояний в p-n-переходах графена в режиме квантового зала. Физ. Ред. B 92 , 241301 (2015 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    MathSciNet
    Статья

    Google Scholar

  • 15.

    Коласински, К., Мренца-Коласиньска, А. и Шафран, Б. Отображение орбит змей на графеновых n-p-переходах. Физ. B 95 , 045304 (2017 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 16.

    Le, S. T. et al. Сильное уравновешивание краевых состояний уровней Ландау на краю графена. Препринт на https://arxiv.org/abs/1904.04726 (2019).

  • 17.

    Handschin, C. et al. Гигантские осцилляции проводимости долины-изоспина в баллистическом графене. Нано Летт. 17 , 5389–5393 (2017).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 18.

    Накахараи С., Уильямс Дж. и Маркус С. Квантовый точечный контакт графена, определяемый воротами, в режиме квантового зала. Физ. Преподобный Летт. 107 , 036602 (2011).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 19.

    Дубей, С. и Дешмукх, М. М. Настройка уравновешивания краевых состояний квантового зала в графене — роль скрещенных электрических и магнитных полей. Твердотельный коммуник. 237 , 59–63 (2016).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 20.

    Товари, Э. и др. Управляемое затвором усиление проводимости за счет каналов квантового зала вдоль p-n-переходов графена. Наномасштаб 8 , 19910–19916 (2016).

    Артикул

    Google Scholar

  • 21.

    Makk, P. et al. Сосуществование классических змеиных состояний и осцилляций Ааронова-Бома вдоль графеновых p-n переходов. Физ. B 98 , 035413 (2018 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 22.

    Veyrat, L. et al. Режим слабого магнитного поля затворной перетяжки в высокоподвижном графене. Нано Летт. 19 , 635–642 (2019).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 23.

    Товжидло Дж., Сниман И., Ахмеров А. и Бинаккер К.Долина-изоспиновая зависимость квантового эффекта Холла в графеновом p-n переходе. Физ. Ред. B 76 , 035411 (2007 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 24.

    Абанин Д., Левитов Л. Квантованный перенос в pn-переходах графена в магнитном поле. Наука 317 , 641–643 (2007).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 25.

    Ли, Дж. и Шен, С.-К. Эффекты беспорядка в квантовом эффекте Холла p-n-переходов графена. Физ. Ред. B 78 , 205308 (2008 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 26.

    Лонг, З., Вс, К.-ф. и Ван, Дж. Усиление транспорта, вызванное беспорядком, через p-n-переходы графена. Физ. Преподобный Летт. 101 , 166806 (2008 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 27.

    Лоу, Т. Баллистически-омический квантово-холловский плато-переход в графеновом p-n переходе. Физ. Ред. B 80 , 205423 (2009 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 28.

    Чен, Дж.-к., Чжан, Х., Шен, С.-К. & Sun, Q.-f. Влияние дефазировки на транспорт графенового p-n-перехода в режиме квантового зала. J. Phys. Конденс. Материя 23 , 495301 (2011).

    Артикул

    Google Scholar

  • 29.

    Фресдорф, К., Трифунович, Л., Богданофф, Н. и Брауэр, П. В. Графеновый p-n-переход в квантующем магнитном поле: проводимость при промежуточной силе беспорядка. Физ. B 94 , 195439 (2016).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 30.

    LaGasse, S.W. & Lee, J.U. Теория смешивания уровней Ландау в графеновых p-n переходах с высокой градуировкой. Физ. B 94 , 165312 (2016 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 31.

    Ma, Q., Parmentier, F.D., Roulleau, P. & Fleury, G. Графеновые n-p-переходы в режиме квантового зала: численное исследование эффектов некогерентного рассеяния. Физ. Ред. B 97 , 205445 (2018 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 32.

    Morikawa, S. et al. Интерферометр с краевым каналом на pn-переходе квантового зала графена. Заяв. физ. лат. 106 , 183101 (2015).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 33.

    Wei, D. S. et al. Интерферометрия Маха-Цендера с использованием краевых состояний квантового зала, поляризованных по спину и долине, в графене. Науч. Доп. 3 , e1700600 (2017).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 34.

    Zhang, Y. et al. Расщепление уровня Ландау в графене в сильных магнитных полях. Физ. Преподобный Летт. 96 , 136806 (2006).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 35.

    Jiang, Z., Zhang, Y., Stormer, H. & Kim, P. Квантовые состояния Холла вблизи нейтральной точки Дирака в графене. Физ. Преподобный Летт. 99 , 106802 (2007 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 36.

    Young, A. F. et al.Спиновый и долинный квантово-холловый ферромагнетизм в графене. Нац. физ. 8 , 550–556 (2012).

    Артикул

    Google Scholar

  • 37.

    Young, A. et al. Настраиваемое нарушение симметрии и спиральный перенос ребер в квантовом спиновом состоянии графена. Природа 505 , 528–532 (2014).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 38.

    Циммерманн, К. и др. Настраиваемая передача граничных каналов квантового зала с полным снятием вырождения в графеновых устройствах с разделенным затвором. Нац. коммун. 8 , 14983 (2017).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 39.

    Амет Ф., Уильямс Дж., Ватанабэ К., Танигучи Т. и Голдхабер-Гордон Д. Селективное уравновешивание спин-поляризованных квантовых холловских краевых состояний в графене. Физ. Преподобный Летт. 112 , 196601 (2014).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 40.

    Бюттикер М. Теория рассеяния корреляций тока и интенсивности шума в проводниках и волноводах. Физ. Ред. B 46 , 12485 (1992).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 41.

    Texier, C. & Büttiker, M. Влияние некогерентного рассеяния на корреляции дробового шума в режиме квантового зала. Физ. B 62 , 7454 (2000).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 42.

    Блантер Ю.М. и Бюттикер М. Дробовой шум в мезоскопических проводниках. Физ. Респ. 336 , 1–166 (2000).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 43.

    Oberholzer, S. et al. Дробовой шум квантового рассеяния в хаотических полостях. Физ. Преподобный Летт. 86 , 2114–2117 (2001).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 44.

    Кумада, Н., Парментье, Ф., Хибино, Х., Глаттли, Д. и Рулло, П. Дробовой шум, генерируемый графеновыми p-n-переходами в режиме квантового эффекта Холла. Нац. коммун. 6 , 8068 (2015).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 45.

    Мацуо, С. и др. Динамика краевого смешивания в p-n-переходах графена в режиме квантового зала. Нац. коммун. 6 , 8066 (2015).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 46.

    Кумар С., Шривастав С.К. и Дас А. Уравновешивание краев квантового зала в двухслойном графене с нарушенной симметрией. Физ. B 98 , 155421 (2018 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 47.

    Le Sueur, H. et al. Релаксация энергии в режиме целочисленного квантового зала. Физ. Преподобный Летт. 105 , 056803 (2010).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 48.

    Altimiras, C. et al. Спектроскопия неравновесных краевых каналов в режиме целочисленного квантового зала. Нац. физ. 6 , 34–39 (2010).

    Артикул

    Google Scholar

  • 49.

    Накамура, Дж. и др. Интерференция Ааронова-Бома краевых мод дробного квантового зала. Нац. физ. 15 , 563–569 (2019).

    Артикул

    Google Scholar

  • 50.

    Altimiras, C. et al. Настройка релаксации энергии по каналам квантового Холла. Физ. Преподобный Летт. 105 , 226804 (2010).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 51.

    Гурман И. , Сабо Р., Хейблум М., Уманский В. и Махалу Д. Дефазировка электронного двухлучевого интерферометра. Физ. Ред. B 93 , 121412 (2016).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 52.

    Ofek, N. et al. Роль взаимодействий в электронном интерферометре Фабри–Перо, работающем в режиме квантового эффекта Холла. Проц. Натл акад. науч. США 107 , 5276–5281 (2010 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 53.

    Zhang, Y. et al. Различные сигнатуры кулоновской блокады и интерференции Ааронова-Бома в электронных интерферометрах Фабри-Перо. Физ. Ред. B 79 , 241304 (2009 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 54.

    Purdie, D. et al. Очистка интерфейсов в гетероструктурах из слоистых материалов. Нац. коммун. 9 , 5387 (2018).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 55.

    Pizzocchero, F. et al. Метод горячего пикапа для пакетной сборки ван-дер-ваальсовых гетероструктур. Нац. коммун. 7 , 1–10 (2016).

    Артикул

    Google Scholar

  • 56.

    Зомер П., Гимарайнш М., Брант Дж., Томброс Н. и Ван Вис Б.Метод быстрого захвата высококачественных гетероструктур из двухслойного графена и гексагонального нитрида бора. Заяв. физ. лат. 105 , 013101 (2014).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 57.

    Sahu, M.R. et al. Усиленный дробовой шум на границе двухслойного графена и сверхпроводника. Физ. Ред. B 100 , 235414 (2019 г.).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • 58.

    Сривастав С.К. и др. Универсальная квантованная теплопроводность в графене. Науч. Доп. 5 , eaaw5798 (2019).

    ОБЪЯВЛЕНИЕ
    Статья

    Google Scholar

  • Множественные бесщелевые полупроводники, идеальная спиновая фильтрация и высокое туннельное магнитосопротивление

    Abstract

    Бесспиновые полупроводники (SGS) с дираковскими пересечениями зон могут проявлять безмассовые фермионы и бездиссипативные транспортные свойства. В этом исследовании, применяя теорию функционала плотности, в синтезированном объемном соединении PdF 3 типа R3-c были обнаружены новые множественные бесщелевые полупроводниковые зонные структуры линейного типа, которые потенциально могут применяться в сверхбыстрых и сверхбыстрых маломощные спинтронные устройства. Эффекты спин-орбитальной связи и локального кулоновского взаимодействия были определены для объемного материала в этом исследовании. Чтобы изучить потенциальные приложения в устройствах спинтроники, мы также выполнили первые принципы в сочетании с неравновесной функцией Грина для PdF 3 /Ga 2 O 3 /PdF 3 магнитного туннельного перехода (MTJ).Результаты показали, что этот MTJ демонстрирует идеальную спиновую фильтрацию и высокое туннельное магнитосопротивление (~ 5,04 × 10 7 ).

    Ключевые слова: спин-щелевые полупроводники, магнитный туннельный переход, неравновесная функция Грина, расчеты из первых принципов . Обычные электронные устройства имеют высокое энергопотребление и относительно низкую интеграцию схемы, что приводит к физическим ограничениям.Вообще спинтроника стремится к сверхэффективным и сверхбыстрым устройствам [2,3,4,5]. Таким образом, разработка соответствующих материалов для спинтроники имеет решающее значение и должна быть реализована. За последние несколько лет были предложены разбавленные магнитные полупроводники [6], полуметаллы [7] и топологические изоляторы [8], и хотя каждый из них может удовлетворить различные требования спинтроники, он не может удовлетворить их все.

    В 2008 г. Ван [2] предложил новый спинтронный материал — бесщелевые полупроводники (БСП) [9].В общем случае СГС обладают бесщелевой особенностью в одном спиновом канале и полупроводниковой щелью в другом спиновом канале. По различиям в дисперсии зонных структур вблизи уровня Ферми СГС можно разделить на параболические или дираковские типы пересечения. Параболические SGS демонстрируют квадратичную дисперсию зон для бесщелевых зон, в то время как пересекающиеся SGS типа Дирака (DSGS) демонстрируют линейную дисперсию зон на уровне Ферми в одном спиновом канале. Благодаря этой уникальной дисперсии в DSGS можно исключить эффективное количество электронов.Как член топологического нетривиального семейства, DSGS имеют 100% спиновую поляризацию, высокую скорость Ферми ( v F ), безмассовые фермионы вокруг уровня Ферми и отсутствие характеристик диссипации. Эти желательные характеристики указывают на возможное применение в будущих высокоэффективных устройствах спинтроники.

    В прошлом (и на основании расчетов из первых принципов) ДСГС с одним дираковским пересечением можно было наблюдать в двумерных Ni Mn 2 C 6 S 12 [11] металлоорганические каркасы, а также NiCl 3 [12], MnX 3 (X = F, Cl, Br, I) [13] и YN 2 монослоев [14].ДСГС с более чем двумя дираковскими пересечениями встречаются в гетероструктурах CrO 2 /TiO 2 [15] и трехмерных материалах MnF 3 [16]. По сравнению с DSGS, которые имеют одиночное дираковское пересечение, DSGS с несколькими дисперсиями полос Дирака имеют более сильный нелинейный электромагнитный отклик и более высокую эффективность переноса носителей на уровне Ферми.

    В этом исследовании мы предложили новый объемный материал ромбоэдрического типа, PdF 3 , который демонстрирует свойство полупроводника без спиновой щели с множественной линейной зонной дисперсией с помощью метода теории функционала плотности (DFT).Следует отметить, что этот материал с R3-c был получен реакцией сухого фтора на PdI 2 при температуре около 400 °С [17]. Его магнетизм и физическая устойчивость к действию спин-орбитального взаимодействия и механического давления также были подробно исследованы. Кроме того, мы построили PdF 3/ Ga 2 O 3 /PdF 3 магнитный туннельный переход (MTJ) и исследовали его неравновесную инжекцию спинов и спин-поляризованные квантовые транспортные свойства на основе неравновесной функции Грина (NEGF) и в сочетании с расчетами из первых принципов.Результаты показали, что MTJ демонстрирует идеальную функцию спиновой фильтрации с чрезвычайно высоким магнитосопротивлением. Подробности о вычислительных и имитационных моделях можно найти в дополнительных материалах (дополнительные рисунки S1 и S2).

    Электронные структуры объемного PdF 3 рассчитаны без учета эффекта спин-орбитальной связи (). Мы обнаружили, что его электронная структура демонстрирует множественные бесщелевые полупроводниковые особенности с линейной дисперсией, что указывает на возбуждение на уровне Ферми, обладающее бездиссипативными и безмассовыми характеристиками.Учитывая, что корреляционный эффект от орбиты 4 d элемента Pd не может быть учтен, мы также адаптировали DFT плюс U для проведения этого расчета. В этом исследовании несколько значений Хаббарда U (от 0 до 4 эВ) были проверены на месте для орбит Pd-4 d . Соответствующие зонные структуры (дополнительный рисунок S3) существенно не отличались от бесщелевых структур со вращением вверх, а увеличение зазора в канале со вращением вниз стабилизировало полупроводниковую функцию. Поэтому мы сосредоточимся на результатах Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) в следующем обсуждении.Кроме того, в этой работе также использовался модифицированный обменный потенциал Бекке-Джонсона с методом приближения обобщенного градиента (GGA) для изучения электронной структуры объема PdF 3 , и результаты показаны на дополнительном рисунке S4.

    Зонная структура объемного PdF 3 рассчитана на основе функции Пердью-Берка-Эрнцергофа без учета эффекта спин-орбитальной связи.

    Как показано на , явно имеется полупроводниковая щель около 0,92 эВ в канале со спином вниз и бесщелевая конфигурация в канале со спином вверх.Всего точно на уровне Ферми появляется десять линейных пересечений зон. Некоторые из этих линейных крестов располагаются в точках высокой симметрии (один в точке L, другой вблизи точки Z вдоль линии Z–F1), а некоторые появляются вдоль линий высокой симметрии (M–G, G–Y, I –G, G–I1, F1–G, G–X1, Y|X–G и линии G–N соответственно). Также видно, что полосы пересечения имеют очень большой линейный диапазон энергий (до 1 эВ). Как и в случае объемного ReO 2 [18], вдоль линий Z–F 1 и G–N видны дисперсии полос в форме песочных часов.Такое неравномерное распределение пересечений полос и линейные особенности СГС обусловливают анизотропию, но высокие скорости Ферми во всей зоне Бриллюэна. Учитывая вращательную симметрию зоны Бриллюэна, эти линейные кресты будут образовывать кольца Дирака и вызывать более интенсивный нелинейный электромагнитный отклик, чем тот, который индуцируется другими материалами, содержащими одиночный конус Дирака. Кроме того, более высокая эффективность транспорта носителей будет существовать на уровне Ферми через множественные кроссы.

    Как показано на , мы вычислили спектры полной плотности состояний (TDOS) и частичной плотности состояний (PDOS) с разрешением по спину.Из TDOS можно увидеть долину на уровне Ферми в канале со спином вверх, а основное распределение состояний со спином вниз находится ниже -0,7 эВ и выше 0,2 эВ, таким образом образуя полупроводниковую щель. Скорость спиновой поляризации [19] может быть получена как P=|ρ↑−ρ↓||ρ↑+ρ↓|, где ρ↑/↓ представляет состояния каналов со спином вверх или со спином вниз вблизи фермиевской области. уровень. Здесь P равно 100%. В PDOS в электронных структурах вблизи уровня Ферми преобладает гибридизация p-d между атомами Pd и F.

    ( a ) Суммарная и ( b ) проекционная плотности состояний PdF ромбоэдрического типа 3 объем. Уровень Ферми был установлен равным нулю. TDOS = общая плотность состояний.

    Чтобы рассчитать эффект спин-орбитальной связи, мы исследовали зонные структуры (дополнительный рисунок S5). Как показано на этом рисунке, влияние SOC на эти пересечения линейных полос PdF 3 было очень слабым. Между тем, мы рассмотрели эффект однородной деформации, чтобы изучить структурную стабильность полосы PdF 3 (дополнительный рисунок S6).Видно, что при приложении напряжения некоторые линейные переходы (например, бесщелевые переходы вдоль I–I 1 под давлением 8 ГПа) открываются. В целом характеристики бесщелевого поведения в канале со спином вверх все еще существуют для PdF 3 на основе наших расчетных зонных структур.

    Из-за большой ширины запрещенной зоны Ga 2 O 3 является одним из материалов, которым в последние годы уделяется значительное внимание [20]. Далее, рассогласование решеток между PdF 3 и Ga 2 O 3 составляет менее 5%, поэтому в данной работе мы построили 3 магнитный туннельный переход (MTJ) для проведения соответствующего расчета спин-транспорта (дополнительный рисунок S2).представлены расчетные вольт-амперные кривые MTJ в конфигурации параллельного намагничивания (ПК) и конфигурации антипараллельного намагничивания (АНП) между двумя электродами. Для ПК в общий спиновый ток в диапазоне рассматриваемых напряжений смещения (от 0,0 до 0,1 В) вносит вклад только спин-вверх ток, а спин-вниз ток сильно заторможен. Таким образом, ток раскрутки быстро увеличивался, когда он сопровождался увеличением напряжения смещения, в то время как вращение уменьшалось после того, как напряжение смещения увеличивалось до 0.09 В. Для APC не имеет значения, заблокированы ли токи увеличения и уменьшения вращения.

    ( a ): Спин-зависимый ток в параллельной конфигурации (PC) как функция напряжения смещения для магнитного туннельного перехода (MTJ) на основе PdF 3 . ( b ): Зависимый от спина ток в антипараллельной конфигурации (APC) как функция напряжения смещения для MTJ на основе PdF 3 .

    Из результатов спин-зависимого тока для PC и APC зависимость эффективности спиновой инжекции (SIE) от напряжения смещения [21] может быть получена как SIE=|Iup−IdownIup+Idown|×100%, как показано в а.На ПК SIE стабильно поддерживает 100%. Это можно объяснить электронной структурой двух электродов; промежуток вращения вниз блокирует скачок носителей, таким образом делая I вниз исчезающе малым. В APC SIE в равновесном состоянии составляет около 10%, а не 0% из-за нарушенной зеркальной симметрии этого MTJ. При подаче напряжения смещения SIE увеличивается почти до 90%. Более того, колебание I вверх/вниз заметно вызывает уменьшение SIE в диапазоне напряжения смещения от 0.от 4 В до 0,5 В.

    ( a ) Эффективность спиновой инжекции (SIE) и ( b ) туннельное магнитосопротивление (TMR) как функция напряжения смещения для MTJ на основе PdF 3 .

    В нашем исследовании отношение туннельного магнитосопротивления (TMR) [21] при конечном смещении определяется как TMR=|IPCtot−IAPCtotmin(IPCtot,IAPCtot)|×100%. b демонстрирует отношение TMR в зависимости от напряжения смещения в равновесном и неравновесном состояниях. Здесь для PdF 3 /Ga 2 O 3 /PdF 3 МТДж полученное равновесное состояние TMR составляет около 5.04 × 10 7 %, а неравновесное состояние TMR имеет порядок величин 10 11 %. Также в б показано расчетное значение TMR около 4,11 × 10 11 % при смещении 0,01 В. Самое главное, что высокое значение TMR в этом MTJ очень стабильно в диапазоне изменения напряжения смещения от 0,01 В до 0,1 В.

    Чтобы лучше понять равновесное состояние TMR, коэффициент передачи как функция энергии электронов в конечном диапазоне напряжения смещения показан на дополнительном рисунке S7.В ПК результаты показывают, что коэффициент передачи электронов со спином вверх на уровне Ферми намного выше, чем у электронов со спином вниз, показывая, что основной вклад в ток исходит от электронов со спином вверх. В APC коэффициенты прохождения электронов как со спином вверх, так и со спином вниз почти равны и исчезающе малы, вызывая незаметный ток по сравнению с током в PC. Таким образом, коэффициент передачи в APC намного меньше, чем в PC, поэтому можно получить чрезвычайно высокий TMR.

    Кроме того, мы рассчитали спектр неравновесного пропускания T(E,V). Стоит отметить, что вышеупомянутый спин-поляризованный ток получается в соответствии с интегральными коэффициентами передачи в окне напряжения смещения −eV/2≤E≤eV/2, то есть I~∫T(E,V)dES. S8 показывает неравновесный спектр пропускания при значении напряжения смещения 20 мВ, 40 мВ, 60 мВ и 80 мВ соответственно. Видно, что кривые пропускания ПК в пределах окна смещения сильно не изменились.Кроме того, APC все еще намного ниже, чем PC в пределах окна смещения; следовательно, сверхвысокий коэффициент TMR может поддерживаться в широком диапазоне смещения. Между тем, из-за усиления нарушенной геометрической симметрии этого МТП повышенное напряжение смещения будет усиливать разделение кривых пропускания в АПК. Более того, наблюдается очевидное снижение кривой разгона в APC в пределах окна напряжения смещения, в то время как кривая торможения не затрагивается. Это вызывает быстрое увеличение эффективности спиновой инжекции с увеличением напряжения смещения.

    Наконец, как показано на , локальная плотность состояний (LDOS) этого MTJ была рассчитана и суммирована по оси z . Изолирующая щель Ga 2 O 3 приводит к образованию центрального барьера без плотности состояний. а демонстрирует, что в ПК направление спина вверх свободно, и несколько электронов со спином вверх способны туннелировать в центральной зоне рассеяния из левого электрода в правый электрод, что указывает на формирование транспортного канала. Следовательно, спин-вверх-канал находится в состоянии большинства спинов.Как показано на рис. b, плотность состояний на двух электродах в канале со спином вниз незначительна. Другими словами, канал со спином вниз подавлен (неосновное спиновое состояние), и электроны со спином вниз трудно проходят через магнитный электрод, туннелируя через барьер Ga 2 O 3 .

    Локальная плотность состояний (LDOS) для ( a ) раскрутки ПК; ( b ) Уменьшение скорости вращения ПК; ( c ) Раскрутка БТР; и ( d ) конфигурации APC с замедлением вращения для MTJ на основе PdF 3 .

    c показывает, что в канале спина вверх АПК плотность состояний в основном локализована в левом электроде, в то время как в правом электроде плотность состояний практически отсутствует. Объяснение этому состоит в том, что, хотя левый электрод может генерировать электроны со спином вверх, в правом электроде есть несколько состояний, которые могут разместить эти электроны; следовательно, спиновые электроны не могут течь в правый электрод. Наоборот, в канале спин-вниз АПК (г) плотность состояний сосредоточена на правом электроде, а на левом электроде плотность состояний мала.Это показывает, что, хотя правый электрод может принимать большое количество электронов, левый электрод не обеспечивает много электронов в канале со спином вниз. Следовательно, когда этот MTJ находится в состоянии APC, оба канала со спином вверх и вниз заблокированы, и спин-поляризованный ток не может быть обнаружен; это привело к состоянию высокого сопротивления.

    Подводя итог, мы теоретически предложили новый спинтронный материал, ромбоэдрический тип PdF 3 , который имеет полностью спин-поляризованные и множественные линейные спиновые бесщелевые полупроводниковые свойства.Результаты вычислений показывают надежность его инновационных электронных структур и большую длину спиновой когерентности. Эти превосходные характеристики открывают большие перспективы для будущих экспериментальных исследований и практического применения. Далее мы построили PdF 3 /Ga 2 O 3 /PdF 3 MTJ для глубокого исследования свойства спин-транспорта с помощью первых принципов в сочетании с методом неравновесной функции Грина. Сверхвысокие равновесные и неравновесные состояния ПМР достигаются примерно при 5. 04 × 10 7 % и 4,11 × 10 11 % (при 0,01 В) соответственно. Кроме того, расчет эффективности спиновой инжекции показал отличные характеристики спиновой фильтрации этого MTJ. Мы также использовали вольт-амперную кривую, спектр пропускания и локальную плотность состояний, чтобы лучше понять физический механизм его спин-транспортных свойств. В заключение, такой MTJ является многообещающим кандидатом для реалистичных приложений спинтроники. Мы надеемся, что эта работа может послужить ориентиром для будущих экспериментальных исследований.

    Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

    Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


    Настройка браузера для приема файлов cookie

    Существует множество причин, по которым файл cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее распространенные причины:

    • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки браузера, чтобы принять файлы cookie, или спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
    • Ваш браузер спрашивает, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались.
      Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файл cookie.
    • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Попробуйте другой браузер, если вы подозреваете это.
    • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г.,
      браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы это исправить, установите правильное время и дату на своем компьютере.
    • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie.
      Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

    Почему этому сайту требуются файлы cookie?

    Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Предоставить доступ без файлов cookie
    потребует от сайта создания нового сеанса для каждой посещаемой вами страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


    Что сохраняется в файле cookie?

    Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в файле cookie; никакая другая информация не фиксируется.

    Как правило, в файле cookie может храниться только та информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт
    не может определить ваше имя электронной почты, если вы не решите ввести его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступ к
    остальной части вашего компьютера, и только сайт, создавший файл cookie, может его прочитать.

    Детали для Cooper Discoverer® SRX™

    Отправлено Чарли в MN 22.10.2018
    (2014 Тойота Хайлендер XLE)